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en el método de Mr. Poincaré, es la de la conservación de la 

 energía, que explicaremos una vez más. 



Si al sistema elástico se le hace sufrir una serie de defor- 

 maciones infinitamente pequeñas, y sin velocidad, constitu- 

 yendo un ciclo cerrado, es decir, volviendo el sistema á su 

 posición de equilibrio inicial, será imposible, ni crear nueva 

 energía, ni anular la energía existente. 



Y esto, en el problema que estamos examinando, equiva- 

 le á esta condición analítica: que las fuerzas internas se deri- 

 ven de una función de fuerzas, que llamaremos como antes 



U{x,y, z, x',y', z' ). 



De modo que en cada punto {x,y, z)las componentes de 

 la fuerza interna que sobre él actúa, serán 



dU dU dU 



dx dy dz 



Y en efecto, en este caso el trabajo en un elemento de de- 

 formación, será una diferencial exacta, 



dU ^ , dU . , dU , .rr 



dx -\ dy -j dz = dU 



dx dy dz 



para cada punto, y por lo tanto para todos ellos, y la difen- 

 cia del trabajo, que será la energía total, porque la energía 

 cinética hemos supuesto que es nula, sólo dependerá de las 

 coordenadas extremas, y cuando se cierre el ciclo y vuelvan 

 los puntos á su primera posición, será nulo dicho trabajo, 

 ó dicha energía. 



Esto es repetir en forma abreviada lo que ya hemos ex- 

 plicado en la conferencia precedente con mayor extensión. 



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