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De las tres hipótesis que acabamos de hacer respecto al 

 estado inicial, ya hemos dicho que prescindimos de la prime- 

 ra, que es puramente ideal, y por lo menos dudosa. 



Prescindimos de la segunda, que tampoco se encuentra en 

 la Naturaleza, á no ser en forma aproximada: las fuerzas ex- 

 teriores podrán ser muy pequeñas, pero no pueden ser 

 nulas. 



Un sistema de puntos materiales no puede aislarse en 

 absoluto del resto del Universo. 



Aceptamos, en fin, la hipótesis de Poincaré respecto al es- 

 tado natural del cuerpo al ser sometido á las condiciones de 

 un problema de Elasticidad, que en el fondo es la superpo- 

 sición de estados elásticos. 



Y apurando mucho el análisis y la crítica, tampoco el es- 

 tado inicial que acabamos de definir es un verdadero estado 

 natural; también es un estado ideal, aunque menos ideal que 

 los anteriores; quiero decir que está más cargado de reali- 

 dad, si se me permite la expresión, que el supuesto estado 

 natural de las dos primeras hipótesis. 



Y la razón es muy sencilla. 



Se supone que el cuerpo se encuentra en estado de equi- 

 librio estático, es decir, que las velocidades de los diferentes 

 puntos es nula, y esto no sucede nunca en la Naturaleza. Un 

 cuerpo en estado natural está sujeto á fuerzas interiores, 

 como las i4, 5, C; á fuerzas exteriores, como las P, Q, R; 

 y sus puntos tienen determinadas velocidades. 



Suponer otra cosa, sería suponer que el cuerpo no tenía 

 temperatura, sino que había llegado al cero absoluto. 



El verdadero estado natural de un cuerpo no es de equili- 

 brio estático, será, cuando más, de equilibrio dinámico; quiero 

 decir, un estado de movimiento, pero estable. 



Y así también, el problema de Elasticidad que vamos á 

 estudiar, tampoco es en el fondo un problema de equilibrio, 

 sino un problema dinámico. 



Cuando sobre un cuerpo en estado natural actúan fuerzas 



