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SUS variaciones para variaciones muy pequeñas de sus va- 

 riables independientes, lo que se hace es desarrollarlas por 

 la serie de Taylor; lo mismo según Lame, que según Cauchy, 

 que según Poincaré: siempre igual, substituir á una función 

 que no conocemos, y en una extensión suficientemente pe- 

 queña, una función algebraica, ordenada por las potencias 

 de los incrementos y en que los coeficientes se referirán á un 

 estado que es el estado inicial ó el de punto de partida: en 

 rigor este debe ser un dato. 



Y el paralelismo continúa, porque la simplificación inme- 

 diata procede de una hipótesis que es idéntica en los tres 

 casos, á saber: que sobre cada punto del sistema elástico 

 no influyen los puntos lejanos, sino los próximos, los pun- 

 tos que distan de aquel cuyo equilibrio hemos de establecer, 

 longitudes menores que el radio de actividad molecular. 



Pues todavía la semejanza, el paralelismo, mejor dicho 

 la identidad, para esta etapa de los tres métodos, continúa, 

 porque al llegar á este punto, lo que se hace es atender 

 para determinar la forma de los coeficientes á la naturaleza 

 del cuerpo elástico: si es homogéneo, si es heterogéneo, si 

 tiene un eje de simetría ó uno ó varios planos de simetría 

 también, y, por fin, si es isótropo. 



Y al llegar aquí ya no hay paralelismo, sino identidad, 

 porque los tres métodos conducen á las mismas ecuaciones 

 diferenciales, que era el punto á que queríamos llegar^ y 

 apenas si en los coeficientes hay una diferencia que, como 

 dice Mr. Poincaré, puede servirnos para comprobar el gra- 

 do de exactitud de la hipótesis de las fuerzas centrales. 



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Todavía es punto de semejanza entre los tres métodos— 

 aunque esto nada tiene de particular, porque es una condir 



