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en cierto modo, la potencial del sistema es la suma de las 

 potenciales de diferentes elementos encerrados en volúme- 

 nes infinitamente pequeños del cuerpo, como si estos ele- 

 mentos estuvieran aislados. 



O en forma más concreta: la potencial del conjunto es la 

 suma de las potenciales de los elementos. 



4° De este modo obtiene una expresión de U, que des^ 

 pues de varias transformaciones resulta, por ejemplo, en el 

 caso de los cuerpos isótropos, que depende de aquellos seis 

 coeficientes que determinábamos en el curso anterior para 

 marcar la deformación de cada elemento del sólido elástico, 

 elementos que llamábamos a^, a^, a^,b^,b^,b^, (pág. 109 

 del tomo anterior). 



Marchando por otro camino, llegamos á un punto que, si 

 no es el mismo que en el método de Lame, tiene con él 

 grandes analogías; allí expresábamos, por ejemplo, las ten- 

 siones TV, T en función de a, ¿?. 



Aquí expresamos las potenciales en función de estos mis- 

 mos elementos a, b. 



Y es natural; si la potencial del sistema la reducimos á la 

 suma de las potenciales de los elementos del sólido, como 

 la potencial depende de la deformación, es decir, de lo que 

 cada punto varía, porque de estas variaciones depende la 

 variación de energía del sistema, natural es que ésta depen- 

 da de las cantidades que determinan y definen dicha defor- 

 mación, es decir, de las a y 6, ó en general, de las nueve 



derivadas 



dx 



5.° Obtenida esta expresión simplificada de la potencial 

 U, Mr. Poincaré no toma sus derivadas con relación éi x,y, z 

 para substituirlas en las ecuaciones de equilibrio de cada pun- 

 to, sino que escoge otro camino, al parecer distinto del prime- 

 ro, en el fondo idéntico, y que tiene sus ventajas indiscutibles. 



Expresa el equilibrio del sistema aplicando el principio de 

 las velocidades virtuales, ó si se quiere de los trabajos ele- 



