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Y para evitarnos el repetir esto mismo, siempre que sea 

 necesario, lo expresaremos, según costumbre, escribiendo 

 enfrente del grupo general este simbolo (/ = 1.2 n). 



Explicábamos en otra conferencia, que la función U de 

 fuerzas, que contenía en general las 3/z coordenadas de 

 los n puntos, ya que nos era desconocida en su forma y en 

 sus coeficientes, la sustituíamos aproximadamente, desarro- 

 llándola por la serie de Taylor, ordenada por los incremen- 

 tos «, v, iv; y agregamos ahora que, dada la pequenez de 

 estas cantidades, no tomaremos más que los tres primeros 

 términos. 



Tendremos, pues, para la función de fuerzas aplicada al 

 sólido ya deformado: 



U{ Xi + Ui, y i + Vu Zi + Wi ) = U{ Xi, y i, Zi ) + 



, s^í dU . dU , dU \ 

 \ dXi dyi dZi } 



. \ ^/ d'U , , d'U , . d'U ,\ 

 2 V dXi' dyi' dZi' ) 



, ^/ dW , dW , dW \ 



\dXidyi dXidZi dyidzi ) 



Mr. Poincaré, para abreviar la escritura, representa el pri- 

 mer término del segundo miembro, que es independiente de 

 u, V, IV, por í/o- 



El segundo término, que es lineal, ó de primer grado de 

 pequenez, en u, v, w, por üi. 



Y los dos últimos, que constituyen un polinomio homogé- 

 neo de segundo grado, en «, v y iv, por U2- 



De suerte que tendremos: 



U=Uo+U^+U2. 



