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Y nos detenemos en los términos de segundo orden, des- 

 preciando los restantes^ por suponer que dicha aproximación 

 es suficiente para el problema en cuestión. 



Para simplificar la escritura, podemos condensar los tér- 

 minos análogos bajo el signo S, y tendremos la fórmula si- 

 guiente, que es idéntica á la anterior: 



dF 1 d^F 



U=F{R, R' ) + S üi- p + - S -^i-i-p2 _|_ 



^ ' dR^ 2 dR^^ 



dRdR' ^' 



Esto es perfectamente legitimo, sea cual fuere el caso que 

 consideremos, y sean las R dependientes ó independientes. 



Lo único que queda en suspenso es el carácter y la forma 

 que ha de tener F, porque, según sea F, serán distintas sus 

 derivadas con relación á R, R' 



Verdad es que en el desarrollo del método no tendremos 

 que hacer estos cálculos, y nos contentaremos con obtener 

 coeficientes en bloque, por decirlo así, lo cual quita impor- 

 tancia, en parte, á la duda que antes formulábamos. 



Bajo la primera S entran todas las p que contiene la fun- 

 ción F. 



En la segunda, todos los cuadrados de estas mismas. 



En la tercera, todos los productos, dos á dos. 



Entre ellas habrá N^, que serán independientes; las res- 

 tantes serán funciones de las primeras; de suerte que la ex- 

 presión anterior no puede ofrecer ningún género de duda, 

 al menos así lo esperamos, si hemos interpretado debida- 

 mente dicha ecuación. 



Aquí termina la primera parte del procedimiento, que an- 

 tes explicábamos en síntesis general. 



Hemos obtenido la expresión de la función U, ó si se 

 quiere de la potencial que corresponde al estado del sólido 

 elástico ya deformado. Sin que en esta primera parte nos 



