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Esta atracción se aplicará en a según a c, y en b' según 

 b' c', y tendremos, como antes: 



ac ^= b' c'. 



Las dos fuerzas ad y ac darán una resultante af sobre el 

 elemento A', que será una fuerza no central. 



Por otra parte, b' c' y b d' no están aplicadas á un mismo 

 punto de B'; pero podemos trasladarlas á un punto de este 

 elemento, por ejemplo, al b', y tendremos en b' dos fuerzas, 

 b' c y b' d", que darán una resultante, b'f, igual, en sentido 

 contrario y paralela á af, porque ambos paralelógramos, 

 acdf y f c' b' d", son iguales. 



Además tendremos un par, bd', b'c", que resulta de haber 

 trasladado bd' al punto b'. Despreciaremos éste en nuestro 

 caso, porque su brazo de palanca es del orden b b', es decir, 

 de las dimensiones de la molécula B'. 



Hemos llegado, pues^ á este resultado: que en el punto a' 

 Cfígura 39) actúa una fuerza / por la acción del punto b\ 

 fuerza no central, y que en el punto b' actúa una fuerza, b'f, 

 igual y paralela á a' f. 



Claro es que en la figura 40 y en el punto A' debíamos 

 considerar, además del elemento eléctrico a, otro elemento 

 ponderable; pero combinando éste con los elementos b,b' 

 obtendríamos resultados análogos á los anteriores. 



Volvamos ahora á la figura 39. 



Al transformarse la recta a 6 en a' b', aumentando ó dis- 

 minuyendo su longitud, las fuerzas /y/', aplicadas á los 

 puntos a', b', desarrollarán un trabajo que será precisamente 

 la variación de la potencial del sistema cuando sólo varía R, 

 y todas las demás distancias permanecen invariables. Preci- 

 samente el término AdR que deseamos calcular. 



Supondremos para simplificar, y porque esta simplificación 

 es lícita en todos los problemas de esta clase, exceptuando 

 situaciones especiales de los puntos en cuestión, que a' ¿)' 



Rbv. Acad. Cibncias.— VII.— Abril , 1909. 51 



