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Observemos ahora que la fuerza /, actuando sobre a, es 

 próximamente la misma que actuaba en a, por la sola in- 

 fluencia de b. Pero esta fuerza dependerá en general, no 

 siendo las fuerzas centrales, no sólo de R, sino de todas las 



demás R',R" , puesto que estas magnitudes ó sus raíces 



determinan las posiciones de los elementos b, b' de la figu- 

 ra 40, y, por lo tanto, las dimensiones de los paralelógra- 

 mos cuya resultante han sido las fuerzas/, /'. 



De aquí resulta que / será función de las R, ó bien 



f=f{R,R\R" ). 



Más aun; no sólo la magnitud, sino la dirección, depen- 

 derá, según las figuras 39 y 40, de dichas magnitudes, es 

 decir, que podremos escribir 



eos /a7 = cp (/?,/?', 7?" ), 



y por fin 



A{R, R\ R" )dR ^f{R, R' ) cp (/?, R' ) "^^ 



2\Jr ' 



y haciendo 



AiR,R' )=f^^'^' >yl^-^^ ) 



2\/r 



la forma 



A{R,R' )dR 



para el incremento de la potencial por la variación de R 

 queda plenamente justificada, al menos en las hipótesis que 

 hemos establecido, que parecen naturales. 



Y es más, tenemos aquí una explicación bastante satisfac- 

 toria del caso de las fuerzas no centrales, sin negar los prin- 

 cipios de la vieja Mecánica, ni romper con las fuerzas centra- 



