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de estas últimas, y mediante las mismas transformaciones, 

 vendremos á parar á identidades entre las R, sea cual fuere 

 el número de éstas. 



Mas aquí debemos suspender esta discusión, que nos lle- 

 varía muy lejos si el deseo de abreviarla no nos detuviese. 



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Supongamos para en adelante que es conocida la forma 

 de la función F, y sigamos exponiendo el método en cues- 

 tión. 



El desarrollo general de U ya lo conocemos y lo hemos 

 expresado al principio de esta conferencia. 



Llamando Ua al valor de la función U, después de la de- 

 formación, hemos obtenido el desarrollo de dicha función 

 Ud en función de los coeficientes diferenciales de F, que su- 

 ponemos conocidos, y de las cantidades pi y pg ...... que 



se expresan, la primera en función lineal de las u, v, w; la 

 segunda en un polinomio de segundo grado homogéneo res- 

 pecto á estas cantidades; mejor dicho: la primera, en fun- 

 ción lineal de las a, v, w, que corresponden á las dos extre- 

 midades de la recta R; la segunda, por medio de un polino- 

 mio de segundo grado de estas mismas cantidades. 



Y debemos recordar que hemos llegado á esta conclu- 

 sión: que si se divide el sólido elástico 5 (fig. 41) en 

 elementos infinitamente pequeños, que representaremos por 



E, E', E" ; infinitamente pequeños, decimos, con relación 



á las dimensiones del sólido S, pero cuyas dimensiones 

 sean muy grandes con relación al radio de actividad mole- 

 cular, de modo que en un elemento cualquiera, i4 jB CD, 

 la zona. A BCD, abcd, sea de volumen despreciable en 

 comparación con el volumen ABCD, zona que ya hemos 

 definido anteriormente diciendo que su espesor es igual á la 

 mitad del radio molecular; en esta hipótesis, repetimos, la 



