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se supone nulo; esto es lo que constituye la independencia 

 de las deformaciones de dos elementos lejanos, y por eso; 

 para obtener la variación de la potencial, nos limitamos á 

 hacer la suma de los elementos E, E' 



Si la potencial de un elemento cualquiera infinitamente pe- 

 queño ABCD, que será, por lo tanto, una potencial infini- 

 tamente pequeña á su vez, la representamos por dP, la po- 

 tencial total del sólido U será la integral de estos elementos 

 diferenciales, extendida á todo el sólido. 



O bien 



U 



=pp, 



que podrá expresarse de este modo, poniendo en evidencia 

 el volumen 





dP 



El coeficiente sera la potencial por unidad de volu- 



dx 



men para el punto que se considera, ó de otro modo, para 



el volumen infinitamente pequeño ABCD. 



Hemos visto que la potencial, lo mismo para el elemento 



diferencial de volumen, que para el elemento que estamos 



considerando, se compone de dos partes: 



la primera, 



V dF . 



la segunda, 



\dF ,1 ^ d'F \ , ^ d'F , 



dR ^^^-2 dR^ ^' ^ dRdR' ■ ^ ' 



