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Sumando las fres eypresiones (I) (II) (III) tendremos la 

 potencial del elemento A B CD, á saber 



U^ií/t + U^2 T = Pi («1, «2, a^, by b^, bs) + 



-j- Pe (fli, «2, «3» bi, bo^,bs)-\- Pi {Uxx, ^yy, l^zz, ^xy, ^yz, ^xz) 



Es que esta cantidad debe ser un infinitamente pequeño 

 de tercer orden, porque expresa la potencial del elemento 

 ABCD, cuyo volumen d-z es de tercer orden también. 



Dicha diferencial di podemos suponer que está contenida 

 como factor en todos los coeficientes A,B, C, D, G, siendo 

 todos ellos, por lo demás, funciones áe x^y, z. 



La potencial del sólido elástico será por fin, sin poner en 

 evidencia la diferencial de la integración 



U=Uoi-f[Pi{a,b) + PAa,b) + PtiU)]. 



Queda, pues, resuelta la primera parte del método de 

 Mr. Poincaré, que es la determinación de la potencial de un 

 sólido elástico, puesto que la integral anterior, á todo el sóli- 

 do se refiere. 



Sobre esta última expresión debemos hacer todavía algu- 

 nas consideraciones en la conferencia próxima. 



