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La ecuación de equilibrio se convertirá, pues, en la si- 

 guiente: 



/ 



nW.dT-j- y.{Exhx + Ey^y + E^^z) = 0. 



Para el primer término, en rigor, hemos sustituido á los 

 puntos aislados elementos infinitamente pequeños del sóli- 

 do iguales 3. dxdy dz ^ cít; una transformación análoga 

 vamos á hacer con el segundo término. 



Las fuerzas exteriores son de dos clases: Primera, las que 

 actúan en toda la masa del sólido; segunda, las que actúan 

 sobre la superficie. 



Y cada una de estas dos clases todavía comprende dos 

 clases de fuerzas : las del estado inicial y las que producen la 

 deformación elástica, que estamos considerando. 



Unas y otras, lo mismo las del sólido que las de la su- 

 perficie, acompañan á los puntos en sus variaciones virtua- 

 les y producen trabajos elementales. 



Todas ellas están comprendidas en la notación general E, 

 es decir, fuerzas exteriores, pero refiriéndose á cada punto. 



Pues ahora vamos á agruparlas para cada paralelepípedo 

 elemental dx. 



Consideremos, por ejemplo, las fuerzas del estado inicial 

 para un paralelepípedo del interior del sólido. 



Como el paralelepípedo es infinitamente pequeño, pode- 

 mos suponer que para todos los puntos que contiene, las 

 fuerzas son iguales y paralelas; y transportándolas al centro 

 y refiriéndolas á la unidad de volumen, como se hace siem- 

 pre, las tres componentes podremos expresarlas por 



X^ dr, Y^ di, Zy í/t; 



y claro es que prescindimos, por ser infinitamente pequeños 

 de orden superior, de los pares de fuerzas que resultan de 

 trasladar todas ellas al centro del paralelepípedo. 



