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Repitiendo esto mismo para las fuerzas que se aplican al 

 sólido elástico, en el problema que se plantea, podremos re- 

 presentarlas por las tres componentes: 



^2 di, Y2 dx, Z2 í/t, 



y las fuerzas totales para cualquier elemento del interior del 

 sólido, tanto las iniciales ó del estado natural, como las pos- 

 teriores, tendrán por componentes 



{X, + X,) dr, ( Y, + n) dT, (Z, + Z^) úfT, 

 ó haciendo según la notación de Mr. Poincaré 



^1 + ^2 = ^f ^1 H~ ^2 = Y, Zi -j- -^2 = ^> 



las siguientes 



Xdr, Ydx, ZdT. 



Así, la parte del segundo término de la ecuación de equi- 

 librio, ó sea S {Ex ^x -\- Ey^y -{- Ez ^z), se podrá escribir 

 de este modo, refiriéndonos, no ya á los puntos, sino á los 

 paralelepípedos elementales, ó sea agrupando los términos 

 de cada paralelepípedo, que es como substituir la suma re- 

 lativa á los puntos por una integral relativa á los paralelepí- 

 pedos en que los puntos se han agrupado; á saber: 



J{Xlx-\- Y^y + Z^z)d'z. 



Pero aún vamos á introducir una pequeña modificación. 



Cada punto tenía primitivamente por coordenadas, x, y, z; 

 cuando se deformó el sólido y llegó al estado de equilibrio, 

 bajo la acción de todas las fuerzas, estas coordenadas se 

 convirtieron en 



x-^u, y-\-v, z^w, 



