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del sólido en elementos infinitamente pequeños de superfi- 

 cie úfw, trasladaremos todas las fuerzas al centro ó á un 

 punto interior de esta superficie elemental, despreciando, por 

 la misma razón que antes, los pares que resulten. 



De suerte que, así como antes representábamos por X, Y, Z 

 las componentes de la fuerza total por unidad de volumen 

 para el paralelepípedo, ahora representaremos por P^, Py, P^ 

 las componentes, por unidad de superficie, de la fuertal total 

 que actúa sobre el elemento d^^), y el grupo que queremos 

 calcular tendrá esta forma: 



f 



(P:,ox-j-Pyly-\-P,nz)du>; (3) 



observando que esta integral sólo se extenderá á la superfi- 

 cie, al paso que la anterior se extendía al volumen. 



Claro es que repitiendo lo que antes expusimos, en vez 

 de Sx, ^y, '^z, debemos escribir §(x + «), My + v), ^ (z-j-w); 

 y como las jc, y, z son constantes, la expresión anterior se 

 reduce á 



J' 



(Px^U-i- Py SV + P^ SIV) úfoj. (3) 



Ya podemos reunir todos los términos que constituyen la 

 ecuación de equilibrio, según el principio de las velocidades 

 virtuales, que son las (1), (2), (3), y tendremos para condi- 

 ción de equilibrio del sólido elástico la ecuación , 



pvi/.úfT-f- CiX^ui- Y^x-\-Zhw)dT -{- 



+ C(Px^u + PyZv -\-P^tw)dui = 0. 



Esta ecuación ha de verificarse, para que se realice el 

 equilibrio, sean cuales fueren las deformaciones virtuales 



