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es decir, á lo más, derivadas de segundo orden de u, v, w, 

 puesto que las M, N y sus derivadas serán funciones conoci- 

 das de X, y, z. 



Y como lo que hemos dicho de A puede repetirse de 

 ^B, C , resulta comprobado lo que antes indicábamos, á 



saber: que las tres ecuaciones fundamentales (/) no son 



más que ecuaciones en diferenciales parciales de segundo 



orden de u, v, w respecto á las variables independientes 



X, y, z. 



Claro es que, si el problema es de movimiento elástico en 



las X, Y, Z de las ecuaciones (/), entrarán las fuerzas de 



, , , d^u d^v d^w 

 mercia, y, por lo tanto, , , . 



■^ ^ dP dP dt^ 



Y nótese aquí un paralelismo entre la forma de las ecua- 

 ciones, según el método de Lame, y la forma de las ecuacio- 

 nes (/). 



Allí teníamos tres ecuaciones análogas á las (/), en que 

 entraban las componentes de las tensiones N y T. Aquí te- 

 nemos las tres ecuaciones (/) que contienen las i4, B, C , 



que en la conferencia próxima demostraremos, que represen- 

 tan las tensiones en el caso general. 



En el método de Lame teníamos que expresar las tensio- 

 nes en función de los coeficientes característicos de las de- 

 formaciones. 



Aquí tenemos que expresar también A, B, C en fun- 

 ción de dichos coeficientes, y lo conseguimos fácilmente con 

 sólo derivar W, ó sea la potencial, por unidad de volumen 

 para cada elemento. 



Allí, ó si se quiere, en el curso anterior, eliminando de las 

 tres ecuaciones fundamentales las N y T en función de los 

 coeficientes de las deformaciones, obteníamos las ecuaciones 

 diferenciales del problema. 



En el método de Poincaré, eliminando A, B, C de las 



ecuaciones (/), obtenemos también ecuaciones diferenciales 

 de segundo orden de las funciones incógnitas u, v, w. 



