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Al +Bm -{- Cn +P;, = 0, 



A'l + B'm +C'n -{-Py = 0, (/) 



A"l-\- B"m^ Cn + P^^O, 



dA . dB . dC ^ ^ 



-] ; 1 ; A U, 



dx dy dz 



dA' _^AÉL + AC^_y = 0. (/) 



dx dy dz 



dA" . dB" . dC „ ^ 



dx dy dz 



que con las explicaciones que dimos en dicha conferencia 

 quedaban perfectamente definidas. 



Las tres primeras decíamos se refieren á la superficie del 

 sólido elástico, y deben quedar satisfechas para todos los 

 puntos de la superficie del mismo. 



Las tres últimas se aplican á todos los puntos del interior 

 de dicho sólido, y para todos ellos deben quedar satisfechas 



también. Unas y otras, cuando se sustituyen por .4, B, C , 



sus valores se convierten en ecuaciones en diferenciales par- 

 ciales de u, V, w. 



Las (f) son de segundo orden, es decir, contienen x, y, z 

 como variables independientes; u, v, w como funciones de las 

 mismas, y además, los coeficientes diferenciales hasta el se- 

 gundo orden. 



Además, si se trata de un problema de dinámica, conten- 

 drán como cuarta variable independiente el tiempo t, y en 

 X, Y, Z las fuerzas de inercia. 



Las (1) se referirán á dos variables independientes, que 

 serán dos de las x, y, z, puesto que los puntos están sobre 

 una superficie; y el problema queda reducido á integrar el 

 sistema (/) con bastante generalidad para que los valores 

 que obtengamos de u, v, w satisfagan al sistema (/). 



Todo esto ya lo dijimos en la última conferencia; lo repe- 



