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nocemos, pero que nos proponemos determinar: precisamen- 

 te estas son las presiones interiores. 



Porque nótese que la forma abad, que para fijar las ideas 

 es la de un paralelepípedo, en rigor puede ser arbitraria; y 

 cualquiera de las caras ab puede pasar por cualquier pun- 

 to/72. 



De suerte, que si quisiéramos determinar la presión en 

 un punto m del sólido, bastaría que hiciéramos lo siguiente: 

 imaginar una porción cualquiera abcd en lo interior de 

 ABCD; hacer que la superficie ab pasase por m; determinar 

 el equilibrio del sólido abcd, como si estuviese aislado y 

 sujeto á fuerzas exteriores p; y deducir, como luego vere- 

 mos, cuál deba ser la fuerza p para que esta porción esté 

 en equilibrio. 



Tenemos, pues, un problema idéntico al problema gene- 

 ral: sólo que en vez del cuerpo ABCD, tenemos el cuerpo 

 abcd; en vez de las fuerzas conocidas P, las fuerzas desco- 

 nocidas/?, y por de contado el nuevo cuerpo a ¿?cí/ estará 

 sometido en todos sus puntos á las mismas fuerzas que an- 

 tes, cuando formaba parte del sólido dado ABCD. 



En suma, al cuerpo abcd se le pueden aplicar las seis 

 ecuaciones fundamentales: las tres primeras deberán verifi- 

 carse para la superficie abcd, y las tres últimas para la por- 

 ción comprendida en el interior de esta superficie. 



Pero con esta diferencia, en que deben fijarse mis alum- 

 nos : que en las seis ecuaciones fundamentales las P eran 

 cantidades conocidas, eran datos del problema, y en cambio 

 las incógnitas eran u, v, w; al paso que ahora, si el proble- 

 ma general ha sido resuelto, ó suponemos que ha sido re- 

 suelto, conoceremos u, v, w en fundición de x, y, z para 

 todo el sólido, y por lo tanto, para una de sus partes abcd; 

 pero en cambio no conocemos las p. 



Comprendido esto, la determinación de las presiones en 

 cualquier punto del sólido es un problema bien sencillo. 



Supongamos que la porción que hemos separado del só- 



