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y, por lo tanto, 



dR ^' ^ 



para todo el cuerpo elástico. Aplicando el principio de radio 

 de actividad molecular, vimos también, que í/i= I W^d-z 

 siendo 



dR 



Las dos formas {a) y {b) son al parecer iguales, pero tienen 

 distinta significación, mejor dicho, distinta extensión. 



La primera (a) se extiende, como hemos dicho, á todo 

 el cuerpo; las R, y, por lo tanto, las p, se refieren á todos los 

 pares de moléculas, á las próximas, como á las lejanas. Fué 

 la fórmula general, antes de introducir la simplificación, que 

 se refiere al radio de actividad molecular. 



Después dijimos que la potencial del cuerpo era la suma 

 de las potenciales de cada uno de los elementos. Y así, la 

 fórmula {b) sólo se aplica á cada paralelepípedo elemental; 

 de modo que en esta fórmula {b) sólo entran las /? y p com- 



dF 

 prendidas en dicho elemento. Y calculada S p^ para cada 



uno de estos elementos, hay que integrar todos estos valo- 

 res. Por dicha razón, para obtener la parte de la integral á 



que nos referimos, que es la parte lineal en u, v, w hemos 



escrito 



introduciendo W^ referida á la unidad de volumen. 



Pero hemos visto, que cuando en el estado natural las fuer- 

 zas son nulas, f/^ debe ser igual á cero, luego tendremos 



r^ — Pi=,0, ó bien fu^i £/t = 0. 



