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que son las componentes del desplazamiento que, según la 

 ley general de tales desplazamientos, corresponderían á di- 

 cho punto. 



Y ahora vamos á convertir este sistema puramente geo- 

 métrico en un sistema mecánico. 



Las tres componentes « + §«, v + Sv, w -\-'bw, que hasta 

 ahora representaban rectas, vamos á suponer que represen- 

 tan componentes de una velocidad; componentes de veloci- 

 dad que tengan el mismo valor numérico que las componen- 

 tes del desplazamiento como rectas, y otro tanto para todos 

 los puntos interiores de la esfera. 



Bastaría para ello dividir todas las magnitudes lineales 

 «-)-§«, v-j-^v, iv + Biv por un mismo espacio de tiempo 

 que podemos coger por unidad, con lo cual dichas rectas se 

 transformarán en velocidades. 



Además, en cada punto como M', podemos suponer colo- 

 cada una masa ^ de tal suerte que e resulte una esfera de 

 masa homogénea, lo cual siempre es posible, porque, ó bien 

 la esfera, siendo muy pequeña, tiene en su interior una dis- 

 tribución uniforme de puntos, ó bien se aumentan conve- 

 nientemente las masas donde los puntos estén más espacia- 

 dos, para restablecer la uniformidad. 



Y de este modo tendremos una esfera de masa homogénea 

 y en que todos los puntos están solicitados por velocidades 

 que tienen las mismas direcciones, el mismo valor numé- 

 rico y, por lo tanto, las mismas componentes que los primi- 

 tivos desplazamientos que representaban la deformación. 



Fijémonos, pues, en este sistema mecánico, y olvidemos 

 por breves momentos el problema cinemático que conside- 

 rábamos. 



Para cada punto como el M' tendremos una cantidad de 

 movimiento, y hasta podríamos decir una fuerza, cuyos com- 

 ponentes serán: 



\^{u-{-^u), jx.(y-j-8v), [>. (iv-f- ^i^)' 



