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Sabemos por Mecánica que estas cantidades de movi- 

 miento tienen un momento determinado con relación á un 

 eje determinado también. 



Si las considerásemos como fuerzas, diríamos que con re- 

 lación al punto M tienen un par, cuyo eje está determinado 

 en dirección y en magnitud, y que este eje del par es abso- 

 lutamente independiente del sistema de ejes coordenados 

 que se considere. 



Este eje es el que vamos á fijar. 



Sabemos por Mecánica racional, que para ello basta obte- 

 ner los momentos de las cantidades de movimiento con re- 

 lación á los tres ejes que pasan por por M, á saber: 



M^x, MBy, M^z. 



Los tres momentos, en rigor, son los tres pares compo- 

 nentes del par total resultante. 



Determinemos, pues, estos tres pares componentes, ó, si 

 se quiere, estos tres momentos de las cantidades de movi- 

 miento. 



Empecemos por el eje M^z, y lo que de él digamos, po- 

 dríamos repetir para los demás. 



La cantidad de movimiento \). . M' A, ó bien [jl(« + ^«) 

 (figura 45), tiene por brazo de palanca p/z, que, como antes 

 dijimos, es Sy; luego dicho momento será 



y tenderá á hacer girar el sistema alrededor del eje de las z 

 en el sentido que generalmente se escoge como positivo. 

 Del mismo modo la cantidad de movimiento 



^ . M'B ■-= [JL (v-f-^v) 



tendrá por brazo de palanca una cantidad igual ¿l M' p, que 

 hemos llamado ^x. 



