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La resultante de los momentos hemos visto que se puede 

 obtener directamente sin acudir á ningún sistema de ejes, con 

 sólo transportar al centro las cantidades de movimiento y 

 componer todos los pares. 



En cuanto á la forma, siempre será la misma, porque ten- 

 dríamos que repetir los mismos cálculos ya efectuados, con 

 sólo llamar x', y', z', á lo que hemos llamado x, y, z. 



En suma, tendríamos 



\S{frf:)Á 



dv dw \2 ídw_ _ duY _ 



dz dy ) \dx dz ) 



_J_\I ( du _ dv' Y ( dv' dw' \^ í dw' _ du' \ 

 "2 ^ \dy' dx)\ dz' dy' ) \ dx' dz' ) 



y, por lo tanto, 



ida dvV , /dv dw V ídw duV ^ 

 \dy dx) \dz dy ) \ dx dz) 



— (iHl _ _^V 4- (— — —V 4- (^ — —V 

 "Kdy' dx') \dz' dy' ) \dx' dz')' 



Tenemos, pues, el polinomio de segundo grado isótropo 

 que buscábamos, pues no hay más que prescindir del siste-' 

 ma mecánico y suponer que a, v, w representan, no ya 

 componentes de velocidad, sino componentes de desplaza- 

 mientos. 





En resumen, hemos obtenido tres polinomios de segundo 

 grado isótropos, que, adoptando las mismas notaciones de 

 Mr. Poincaré, serán 



