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por an movimiento de traslación, los coeficientes eran cons- 

 tantes para todos los puntos, prescindiendo de las ecuacio- 

 nes de los límites; pero que variarían de valor numérico por 

 un cambio de coordenadas. 



Y que por fin, si una porción esférica del interior del 

 cuerpo giraba de cualquier modo sobre su centro, sin que 

 la distribución de sus puntos cambiase, el sistema en este 

 punto sería isótropo; y si además era homogéneo, sería isó- 

 tropo todo él. 



Este es precisamente el caso que ahora vamos á consi- 

 derar. 



La función de fuerzas U, ó la potencial, para un elementó 

 muy pequeño del cuerpo, tendrá un valor determinado que 

 dependerá, como hemos visto, de las nueve derivadas fun- 

 damentales de la deformación. 



Más aún: será un polinomio de segundo grado de estas 

 derivadas. 



Y como suponemos que el sistema es isótropo, este poli- 

 nomio que expresa la función de fuerzas para el elemento 

 en cuestión, no vendrá á cambiar ni de valor ni de forma 

 por un cambio de ejes. 



Luego deberá ser un polinomio isótropo. 



Luego la parte de la potencial que hemos llamado M/g, y 

 que como recordarán mis alumnos, se componía de dos po- 

 linomios de segundo grado 



W, = Pc{a,b)^Pi{X\), 



siendo un polinomio de segundo grado, deberá expresarse 

 por una función lineal de los tres polinomios isótropos fun- 

 damentales de segundo grado que hemos representado antes 

 por 6^H,K. 

 Es decir: 



W2=C,d^+C,H+C,K. 



