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 ó, por último: 



dx 



que es lá primera ecuación clásica de la teoría dé la elasti- 

 cidad. 



Del mismo modo se transforman las dos últimas en las 

 siguientes: 



dy 

 ífñ 



(>.-j_íí)iÍl- + aAlV + Z = 0. 



dz 



Hemos llegado, pues, según habíamos anunciado, para 

 este caso particular, á las ecuaciones de Lame, y ademáslos 

 coeficientes A,B, C coinciden con la iVy T, que expre- 

 san las componentes de las tensiones, y el cuadro de las 

 primeras resulta simétrico. 



Con esto damos por terminada en esta serie de cursos ta 

 exposición de la teoría de la elasticidad en sus tres grandes 

 métodos: el de Cauchy, el de Lame y el de Poincaré, cuyas 

 fórmulas finales, es decir, cuyas ecuaciones diferenciales, en 

 que u, V, w son las funciones y x, y, z las variables inde- 

 pendientes, coinciden en los tres sistemas, salvo la igual- 

 dad de las constantes íi y jx en el método de Cauchy. 



Esta coincidencia, por lo demás, no nos sería difícil de 

 prever comparando los tres procedimientos seguidos para 

 los casos particulares á que nos referimos. 



En rigor, no hemos expuesto más que la parte elemental 

 de la teoría en cuestión. 



Queda después la gran masa de las aplicaciones, de las 

 que no hemos podido hacer otra cosa que presentar algunos 

 ejemplos en el segundo curso. 

 . Si hubiéramos querido ampliar esta última parte, que 



