— 21 — 



de infinitos elementos cuyas vibraciones constituían las on- 

 das luminosas, como las vibraciones del aire constituían las 

 ondas sonoras. 



Había, pues, que aplicar las ecuaciones de la Mecánica 

 á cada uno de estos elementos, lo mismo que en los ejemplos 

 anteriores. 



Y en suma, en todos los casos comprendidos en este se- 

 gundo grupo, si para cada punto aplicábamos las tres ecua- 

 ciones clásicas de la Dinámica, 



m = X , 



dt 2 



m — — = Y , 



3 2 Z 



m = Z, 



dt 2 



claro es que tendríamos un número inmenso de ecuaciones 

 diferenciales que integrar, porque inmenso será el número 

 de coordenadas x, y, z. Habrá tantos grupos de á tres coor- 

 denadas como puntos contiene el sistema. 



Teóricamente el problema está ya resuelto, si la inteligen- 

 cia humana, aun siendo de la misma clase que es hoy, pu- 

 diera manejar millones y billones y trillones de ecuaciones 

 diferenciales. 



En la realidad esto equivale á decir que no podríamos 

 resolver el problema. 



Mas hay una circunstancia característica de este segundo 

 grupo, que resuelve la dificultad inmediatamente y con ex- 

 trema sencillez. 



En el primer grupo, en el de los problemas ordinarios de 

 la Mecánica racional, cada punto describe una curva de di- 

 mensiones finitas, en la que el punto se puede alejar tanto 

 como se quiera de su posición inicial. 



En el segundo grupo, que constituye la gran masa de los 



