— 23 - 



Pero los procedimientos difieren, en gran parte, de los que 

 hasta aquí hemos seguido. 



La teoría cinemática de los gases, más que á la Mecánica 

 ordinaria, pertenece á lo que hoy se llama Mecánica estadís- 

 tica, de la que tan brillantes muestras ha dado el ilustre 

 americano Gibbs. 



Vislumbró esta rama de la Ciencia Bernoulli, la han culti- 

 vado otros muchos sabios y matemáticos; pero yo me limi- 

 taré á citar tres nombres: Clausius, Maxwell y Boltzmann. 



Sucede en la Ciencia lo que sucede al contemplar desde 

 lejos una ciudad: que los monumentos que más se destacan 

 en ella son las torres muy elevadas. 



Difiere de los grupos anteriores la teoría de los gases, en 

 esta circunstancia. En ella no se sigue, por decirlo de este 

 modo, á cada elemento material en su trayectoria como en 

 el primer grupo. Tampoco su trayectoria es infinitamente 

 pequeña como en el segundo grupo, sino extensísima, inaca- 

 bable, caprichosa, compuesta de partes continuas y de re- 

 petidas discontinuidades. 



Y todo esto se comprende sin dificultad, porque en la teo- 

 ría cinemática de los gases, como hemos explicado ya otras 

 veces, desde el primer curso de esta asignatura, pudiéramos 

 decir, se supone que el gas se compone de un número enor- 

 me de partículas ó elementos, átomos ó moléculas; de suer- 

 te que, como el número n de puntos es grandísimo, estos 

 problemas no pueden estar comprendidos en el primero de 

 los grupos antes señalados. 



Pero estas partículas del gas se mueven en agitación cons- 

 tante, como en el ejemplo tantas veces citado de muchos 

 moscardones que bullen bajo una campana de cristal y á 

 cada momento chocan y á cada momento cambian de direc- 

 ción, y entre choque y choque describen una pequeñísima 

 trayectoria rectilínea, para chocar de nuevo y caminar de 

 nuevo á lo largo de una recta de dimensión infinitamente 

 pequeña. 



