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Y así, en zigzags interminables, como dijimos antes. 



De suerte que no sólo difiere este caso .del primer grupo 

 por lo inmenso del número de los puntos en movimiento, 

 sino por la naturaleza discontinua de sus trayectorias. 



¿En qué se parece una de estas trayectorias, quebradas 

 de continuo, á una de las magníficas elipses planetarias, 

 las cuales elipses realizan uno de los ideales de la Geome- 

 tría analítica? 



Claro es, que á este problema de los gases, en la hipótesis 

 que consideramos, parece que es imposible, que es un ab- 

 surdo, pretender aplicar las fórmulas de la Mecánica celes- 

 te, ni aun de la Mecánica racional ordinaria. 



Y si este problema difiere, como acabamos de ver, de los 

 comprendidos en el primer grupo, no difiere menos de los 

 comprendidos en el segundo. 



El número de puntos en ambas clases de problemas es in- 

 finito, al menos para nuestros sentidos y nuestra inteligencia. 



Pero éste es el único carácter común entre ambas familias 

 de problemas. 



Porque si las trayectorias caprichosas, compuestas de pe- 

 queñísimos trozos rectilíneos, en diferentes direcciones y 

 formando verdaderas marañas, difieren esencialmente de las 

 curvas astronómicas en que, para nosotros al menos, la con- 

 tinuidad domina, no difieren menos de las curvas de vibra- 

 ción de un cuerpo elástico ó de las elipses infinitamente 

 pequeñas de la luz polarizada en la teoría de Fresnel, ni 

 se ve manera de aplicar á este caso las ecuaciones en dife- 

 renciales parciales del segundo grupo. 



En suma, en la teoría cinemática de los gases no vamos á 

 seguir la trayectoria de cada uno de los puntos. 



Cada punto pierde, por decirlo así, su individualidad en 

 el conjunto inmenso de puntos que le rodean, como pierden 

 los individuos la suya en los grandes problemas de la esta- 

 dística, es decir, en la estadística de los grandes números. 



Si se me permite una comparación, acaso atrevida, diré 



