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que concurren en un vértice, como los ejes ordinarios coor- 

 denados, por x, y, z. 



Admitamos que se traza un número de líneas paralelas 

 al eje de las x tan grande como se quiera. Todas serán 

 paralelas entre sí y por lo tanto no se cortarán. 



Para simplificar aún más, supongamos que se ha dividido 

 la cara y z en cuadrados, y que cada recta paralela al eje 

 de las x corresponda á cada uno de los centros de estos 

 cuadrados. 



Si á lo largo de dichas rectas se mueven esterillas, que 

 serán perfectamente elásticas, cada una con una velocidad 

 determinada, y distintas estas velocidades unas de otras, di- 

 chas esterillas constituirán un movimiento permanente en 

 que las velocidades serán siempre las mismas que en el ins- 

 tante inicial y distintas entre sí. 



Cada esterilla al llegar á una de las caras del recinto se 

 reflejará en ella y retrocederá con la misma velocidad que 

 traía, hasta chocar con la cara opuesta en que se verificará 

 lo mismo. 



Y ya tenemos un sistema de tantas esférulas como se 

 quiera, en que éstas se mueven siempre con la misma velo- 

 cidad sobre la misma línea, sin que jamás choquen unas con 

 otras y en que la distribución de velocidades es arbitraria. 



Por una construcción análoga podemos imaginar otro sis- 

 tema de rectas paralelas al eje de las y, que pasen por los 

 intervalos de las anteriores sin cortarlas y que representen 

 las trayectorias de otro sistema de esférulas elásticas de ve- 

 locidades también arbitrarias y permanentes. 



Y claro es que podemos repetir otro tanto con relación al 

 eje de las z. 



Este sistema total, compuesto de tres sistemas parciales, 

 podrá componerse de un número inmenso de esférulas, que 

 se reflejarán siempre sobre las paredes, volviendo sobre la 

 misma recta normal á ellas y con la misma velocidad. 



Las velocidades serán siempre las mismas, y todas ellas 



