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do du.^v.dw y de la densidad de velocidades, que sólo 

 depende del valor de c. 



Claro es, que si conociésemos la naturaleza de la fun- 

 ción X, integrando sobre toda la esfera en que insiste la 

 base mnpq, con relación á entre o y r., y á <p entre o y 2^, 

 tendríamos el número de todas las esférulas cuya velocidad 

 está comprendida entre c y c -\- 2c. 



En el diagrama este número sería el de esférulas de la 

 capa esférica comprendida entre las dos esferas de ra- 

 dio c y c -\- 3 c. 



* 



Procuremos ahora determinar la forma de la función X (c). 



Para ello vamos á aplicar el siguiente principio: 



Que para conservar la permanencia estadística, todos los 

 choques, que se verifican en cualquier instante, no deben 

 alterar la distribución de las velocidades. 



Siempre el número de velocidades de valor c debe estar 

 expresado por el número N u ó sea por la fórmula que lo re- 

 presenta. 



Es en el fondo algo parecido al problema de análisis que 

 consiste en demostrar, que una función es invariante cuando 

 se cambia el sistema de coordenadas. 



O mejor dicho, es algo así como el problema inverso: 

 Partir de la invariabilidad estadística del sistema para deter- 

 minar la forma de la función X (c). 



Lo difícil en el problema es apreciar las circunstancias de 

 los choques, porque aquí el problema aparece con una gran 

 confusión. 



Para ello, es decir, para vencer esta dificultad, vamos á 

 considerar dos haces de velocidades análogos al que antes 

 hemos considerado, es decir: 



1.° Esterillas cuyas velocidades no son iguales, pero se 



