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y por último, haciendo de modo que los centros de las esfé- 

 rulas correspondientes disten uno de otro-una magnitud cu- 

 yas componentes tengan por límites 



X X -j- dx, 



y y + d y, 



Z Z + 3z. 



Podemos recordar de paso que, sean cuales fueren las 

 velocidades, la constante C es la misma: 



1 



siempre es — . 



Veamos ahora el partido que puede sacarse de este re- 

 sultado para determinar la forma de la función X (c). 



Imaginemos que la distancia entre los centros cuyas com- 

 ponentes, con pequeñas diferencias, son x, y, z; la distan- 

 cia, repetimos, entre los centros de cada dos esférulas de los 

 grupos 1 y 2 se hace cada vez menor; pues esto equivale 

 á considerar esterillas muy próximas y entre las que en un 

 intervalo de tiempo muy pequeño, 3 /, ha de verificarse un 

 choque. 



Para fijar este concepto, que así dicho es un tanto vago, 

 supondremos que la componente menor y de la línea de los 

 centros es cero, de suerte que dicha componente estará com- 

 prendida entre y -\- dy — dy. 



Que la componente paralela al eje de las z está compren- 

 dida á su vez entre y -f- 3 z. 



Y por último, que la componente de la distancia de los 

 centros paralelamente á x está comprendida entre 2 r, sien- 

 do r el radio de cada esférula (y hemos dicho que las con- 

 sideramos iguales) y 2 r + 3 x. 



