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mente en las figuras 13 y 13 bis, prescindiendo de las com- 

 ponentes paralelas á los ejes de las y y de las z. Y fijándo- 

 nos sólo en las componentes paralelas al eje de las x, se ve 

 desde luego que obtenemos un sistema simétrico, por decir- 

 lo así, respecto al primitivo. En el primitivo teníamos las 

 velocidades u en este orden, de izquierda á derecha, 



« 2 , u 1 -+ « 2 , 



y como la u x era mayor que la « 2 , chocaban de izquierda á 

 derecha también. 



Ahora tendremos de derecha á izquierda pares análogos 

 á éste, 



U l> •+" U 2> "*~ U t> +~ U 2 



en que las esférulas que tienen la velocidad u 2 no alcanzan 

 á las que tienen la velocidad u x \ pero las que tienen la velo- 

 cidad «! alcanzarán de derecha á izquierda á las que tienen 

 la velocidad u 2 y se reconstituirán pares de choque simétri- 

 cos á los primitivos. 



Mas aún, el número de éstos será el mismo, porque el 

 coeficiente de reducción Cserá idéntico al de la fórmula [1]. 



En suma: el número de choques que expresa la fórmu- 

 la [2], incluyendo, naturalmente, la constante, será idéntico 

 al que expresa la fórmula [1], con la misma constante C. 



Y ahora se ve que legítimamente pueden igualarse ambas 

 fórmulas. 



Podemos, pues, escribir la ecuación 



CL (d) X (c 2 ) 3«! 2y x dw x 3« 2 3v 2 2w 2 dy dz {u x — u 2 ) dt = 



CX (C\) X (C' 2 ) du\ dv\ dw\ dü' 2 dv\ dw' 2 dy 3z (tl 1 — U 2 ) dt 



El primer miembro expresa el número de choques ó de 

 pares eficaces en los primitivos grupos, es decir, en los de 

 los límites (/i) y (/ 2 ). 



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