— 145 — 



tres casos de choque: cuando las esférulas caminaran en 

 sentido contrario al anterior, ó cuando las dos esterillas co- 

 rrieran una al encuentro de la otra. 



De aquí resultan, como decimos, cuatro casos, que están 

 representados en las líneas A de la figura 14 bis. 



En el primero el movimiento es de izquierda á derecha 

 y u t es mayor que u 2 . 



En el segundo el movimiento es de derecha á izquierda 

 y « 2 es mayor que ü 1 . 



En el tercero las esférulas corren en sentido contrario 

 y u x es mayor que u 2 . 



En el cuarto también corren en sentido contrario, pero u 2 

 es mayor que u x . 



En la demostración precedente sólo hemos considerado 

 explícitamente el primer caso; pero es claro que á los otros 

 tres se les puede aplicar los mismos razonamientos y las 

 mismas fórmulas. 



En suma; que en la fórmula [1] están comprendidos evi- 

 dentemente estos cuatro casos. 



Verificado el choque, la línea A se convierte en la línea B, 

 y el resultado es, según se deduce de la regla general y se- 

 gún se deduce de las fórmulas, que las esférulas e 1 y e 2 

 cambian de velocidades. 



Sin más que mirar á la figura se ve en la línea B esto con 

 perfecta claridad. La esférula e x siempre toma la veloci- 

 dad « 2 , y la esférula e 2 siempre toma la velocidad u 1 . 



Prosigamos representando esquemáticamente la demos- 

 tración anterior. 



Si la línea de pares B existe en un momento cualquiera 

 en el sistema gaseoso, también existirá en cualquier instan- 

 te la misma línea, con velocidades cambiadas, admitiendo, 

 como admitimos, la permanencia estadística del movimiento 

 y la uniformidad estadística también del mismo. 



Es decir, que en cualquier instante, y por lo tanto en el 

 instante del choque, existirán pares de esférulas como indica 



