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 ó bien por esta otra: 



N 1 = Ae-' liu2 + v ' :: + w ' 1 ' du 3v 3w. 



Si hacemos variar u, v, w, entre — oo y -f oo é integramos 

 el segundo miembro, es claro que el número que resulte 

 será el número de todas las esférulas, porque comprenderá 

 todas las velocidades posibles. 



De suerte que si representamos por N el número total de 

 esterillas, podremos escribir: 



n-\- oo f*+ oo n+ oo 

 N=A e-kW + ^ + ^dudvdw 



J — oo ,J — oo ,J — oo 



Y efectuando la integración deduciremos el valor de A, 

 que de este modo será conocida, suponiendo que previa- 

 mente hemos determinado el valor de la constante h. 



Claro es, que este método supone cierto atrevimiento, 

 porque aplicamos el método de integración á un sistema 

 eminentemente discontinuo y además no existirá ninguna 

 velocidad igual á oo. 



Pero estos son escrúpulos por los que tendremos que 

 pasar constantemente en la teoría cinemática de los gases. 



Y además en la práctica es corriente sustituir á lo discon- 

 tinuo lo continuo cuando lo discontinuo cambia por grados 

 muy pequeños. 



Por lo demás, la misma figura 15, en la que está simboli- 

 zada la marcha de la exponencial, nos demuestra, por ser 

 la curva asintótica al eje de las e, que toda la parte de la 

 izquierda y de la derecha, á partir de ordenadas muy peque- 

 ñas a b, a' b' puede despreciarse ó puede tomarse en cuen- 

 ta sin error sensible. 



Claro es que no basta que la curva sea asintótica para 

 llegar á este resultado; pero sería sumamente fácil demos- 

 trar que esta hipótesis es exacta. 



