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Mas nm es la masa del gas; luego tendremos, represen- 

 tando por M dicha masa, 



M 



de donde 



3 



3/?7 



M 



En el segundo miembro todas son cantidades conocidas: 

 lo es la masa M, la constante R, que es conocida en cada 

 caso, y también la temperatura; luego podemos suponer que 

 este valor u 2 es, precisamente, el valor anterior de (c 2 m ), e 

 igualando ambas cantidades, tendremos la ecuación 



3 3RT 



2h M 



de donde podremos despejar h para cada temperatura. 



Esta es una idea general, un atisbo, por decirlo de este 

 modo, del problema; es hacer comprender que la cons- 

 tante h, que entra en estas fórmulas generales de la cinemá- 

 tica, es accesible, en cada caso, al método experimental, y 

 que, por lo tanto, en las fórmulas generales podemos con- 

 siderar conocidas A y h: A, por el número de esterillas; 

 h, por la fuerza viva media o por la temperatura. 



Por lo demás, a los que quieran estudiar más detenida' 

 mente esta determinación de ciertos elementos en la Teoría 

 de los gases, problemas que en su tiempo podían pasar por 

 verdaderos prodigios, hoy obscurecidos por otros prodigios 

 mayores, podemos aconsejarles que estudien previamente 

 una obra elemental, que hace cincuenta años tuvo mucha 

 importancia, y que entonces y ahora es un modelo de expo- 

 sición y de claridad. 



Nos referimos a la Teoría del calor, de Briot. 



En la página 143 de la segunda edición de dicha obra, 



