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querrá decir que se consideran todas las esférulas e\ cuyas 

 componentes están comprendidas entre u y u' -f- du '> 

 v' y v' -{- ?v' yiv'yiv' j- 3iv'. 



Y el segundo sistema de esterillas e', de masa m'y en 

 número N' lo designaremos con el nombre de segundo sis- 

 tema, o abreviadamente 2.° S., que corresponde a las letras 

 acentuadas. 



Cuando queramos significar, que dos esterillas e y e' de 

 ambos sistemas están situadas de tal modo que la distancia 

 entre sus centros es tal que las componentes de dichas dis- 

 tancias se hallan entre xy x - r d x, y e y -f a y y z y z + dz, 

 emplearemos la letra griega A, definida por la ecuación sim- 

 bólica 



1 X ... X -r 3 X 



a = \ y . . . y + ? y 

 I z . . . z 4- d z 



Y ahora pasemos a determinar las condiciones necesarias 

 para que los choques no alteren el estado de distribución de 

 las velocidades en ambos sistemas primero y segundo cuan- 

 do dichos choques se verifican entre esférulas de estos dos 

 sistemas. 



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El opúsculo del autor inglés Walton, que, como hemos 

 dicho, nos va a servir de guía en buena parte en el presente 

 curso, es muy breve, apenas pasa de 80 páginas de tamaño 

 reducido. Es a veces muy conciso, y acaso un tanto árido 

 para el lector. No ha sido una obra de la importancia y de 

 los desarrollos de la ya citada de Boltzmann; pero tiene, a 

 nuestro entender, entre otros méritos el de una unidad per- 

 fecta; pudiéramos decir, el de una unidad sistemática, que 

 es importantísima para la enseñanza. 



