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aún podremos seguir empleando el mismo argumento que 

 nos ha servido para los demás factores de la expresión 

 total. 



Así diremos: cuanto mayor sea la sección dydz, mayor 

 número de filetes (démosles este nombre) contendrá dicho 

 paralelepípedo paralelos al eje de las x, y más probables se- 

 rán los choques. 



Podemos, pues, introducirlos como factor admitiendo la 

 proporcionalidad; y, por otra parte, a igualdad de las demás 

 condiciones y en un tiempo dado, dt, el número del cho- 

 que será tanto mayor cuanto mayor sea la velocidad re- 

 lativa (u — «'). 



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Figura 19 



Si la velocidad relativa fuese nula, las dos esférulas no 

 podrían chocar jamás, y en un gran conjunto de esterillas, 

 o si se quiere de filetes, o, dicho con más propiedad, de filas 

 de esterillas, cuanto mayor sea esta velocidad relativa más 

 se precipitarán los choques. 



Y en todo caso, cuanto mayor sea el intervalo 3í, dada 

 la uniformidad estadística del movimiento, el número de cho- 

 ques será proporcional a dicho intervalo de tiempo dt que 

 hayamos elegido. 



En suma, podemos establecer la fórmula que, con estas 

 o aquellas variantes, hemos de reproducir constantemente 

 en la teoría cinemática de los gases 



C$(C) <h( c ') dUdvdwdu'dv'dw'dydZ (ü — u')dt. 



Como la serie de los anteriores productos no da más que 



