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La forma «J> corresponde á las esférulas e del primer siste- 

 ma para que se conserve el equilibrio estadístico por la per- 

 manencia del movimiento. 



La forma -l^ corresponde, asimismo, á las esférulas e' del 

 segundo sistema. 



Todo lo demás sería repetir los cálculos diferenciando 

 con relación á C' 2 . 



Asimismo es fácil comprobar que las formas obtenidas 

 para <J> y <J> t convierten la ecuación de condición 



f(c 2 )6i(c' 2 ) ^fCC'JMC' 3 ) 



en una identidad. 



No hay más que sustituir en esta condición las expresio- 

 nes que hemos obtenido para $ y ^i, y resultará: 



e -^(mc 2 + m'c' 2 ) _ - |- (mC 2 + m'C 2 ) 



que es, en efecto, una identidad puesto que la constancia de 

 las fuerzas vivas, antes y después del choque, nos mani- 

 fiesta que se tiene, como antes vimos, 



me 2 + m'c 2 = mC 2 + rrí C 2 . 



En rigor sólo hemos probado que el choque de las esfé- 

 rulas e del primer sistema con las esférulas e' del segundo 

 no alteran el estado del movimiento interno del fluido. 



Pero estas mismas fórmulas nos demuestran, que tampoco 

 se alteraría dicho estado del sistema, si chocasen entre sí 

 las esférulas e del primer sistema con otras esférulas del 

 mismo. 



Porque vimos en el primer ejemplo que la fórmula de <|> 



