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necesaria y suficiente para la permanencia de dicho estado 

 de movimiento era 



y esta es la misma forma 



. me 2 



^ = Ae~ h ~r i 



No hay más diferencia que la constante h del primer 

 ejemplo es en este caso — h — ; pero el valor de la cons- 

 tante que multiplica a c 2 importa poco para que la condi- 

 ción obtenida entre las densidades de velocidades se con- 

 vierta en identidad. 



Lo único que prueba esta diferencia es que la constante 



h del primer ejemplo está sustituida por — h — . 



Es decir, que esta h no tiene la misma significación en el 

 último ejemplo que en el primero. 



En suma, puesto que lo dicho para las esférulas e pode- 

 mos repetirlo para las esférulas e', es lógico afirmar, que las 

 formas obtenidas para <J> y -\ x , a saber, 



.me' 1 , me'- 



<j/(c 2 ) = 4e ~2~, ty 1 (c'*) = A'e~ h —, 



en que c y c' representan cualesquiera de las velocidades que 

 adquieren las esterillas e y e , aseguran la permanencia en 

 el estado del movimiento del fluido y demuestran que dicho 

 estado no se perturba por los choques, ya se verifiquen 

 éstos: 



1.° Entre las esférulas e del primer sistema; 



2.° Entre las esterillas e' del segundo sistema; 



3.° Entre las esterillas e y e' de ambos sistemas. 



O sea, en todos los choques que pueden verificarse. 



Claro es, por último, que estas fórmulas pueden genera- 



