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lizarse para un número cualquiera de sistemas, que es como 

 si dijéramos para un número cualquiera.de gases mezclados 

 entre sí, que nosotros los representaremos por esférulas e 

 homogéneas de masa myde igual volumen: 



Por esférulas é homogéneas de masa m' y de igual volu- 

 men entre sí; 



Por esférulas e" homogéneas de masa m" y de igual vo- 

 lumen; y así sucesivamente. 



Con tal que las funciones <J>, <b í} ^ 2 .. . que representan 

 lo que hemos llamado densidad de velocidades estén de- 

 finidas por las fórmulas 



me 2 m'c' 2 



- ¿(c*) = Ae- h -2-,¿ 1 (c'*~)=A'e-*^, ¿. 2 (c'"z)== 



A"e 



, m"c" z 

 — h — - — 



el sistema completo tendrá un estado permanente de movi- 

 miento y las velocidades en cada sistema estarán distribui- 

 das de la misma manera. 



O, de otro modo, en cada sistema serán distintas; pero la 

 iey dé variación será la ley exponencial que indican las 

 fórmulas, y el número de cada clase de velocidades que, 

 como sabemos, depende de dicha exponencial no se altera- 

 rá en ningún momento. 



De todos los puntos que comprendía el problema no nos 

 queda por exponer más que el último, es decir, el noveno, 

 y este será el objeto de la conferencia inmediata. 



