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el conjunto de las áreas de estos discos es muy pequeño en 

 comparación con el área en que se mueven. Ocupan, pues, 

 una parte muy pequeña de esta área, como las esférulas ocu- 

 paban una parte muy pequeña del espacio total en que se 

 agitaban. 



Entre choque y choque los discos se mueven en línea 

 recta, es decir, sus centros de gravedad describen líneas 

 rectas, con velocidad uniforme entre uno y otro choque, 

 porque no existe ninguna fuerza exterior. 



Lo mismo que en los ejemplos precedentes, aun supo- 

 niendo que en el instante inicial todos tuvieran la misma ve- 

 locidad, pronto estas velocidades se diferenciarían, clasifi- 

 cándose, por decirlo así, por magnitudes diversas. 



Suponemos que este período inicial de agitación ha ido, 

 en medio de la agitación misma, organizándose, en cierto 

 modo, y que hemos llegado a un estado permanente que, a 

 pesar de los nuevos choques, se conserva constante, sin que 

 se altere la distribución en las velocidades, sin que las de 

 cada grupo tengan una dirección predilecta, sino que en el 

 plano y en un cierto período de tiempo cada clase de velo- 

 cidad toma todas las orientaciones. 



Y esta ley de constancia, si no es una ley continua, por- 

 que se trata de sistemas discontinuos, puede decirse que es 

 una ley estadística inalterable. 



Ahora se trata de demostrar que tal estado permanente es 

 posible, y se trata de demostrar, además, que distribuyéndo- 

 se las velocidades según cierta ley, que es, como antes, la 

 ley exponencial, el estado permanente subsiste. 



Todo esto es repetir lo que ya dijimos para los dos pri- 

 meros ejemplos, y ahora sólo falta que definamos cada uno 

 de los discos. 



Los del primer sistema, todos circulares, son idénticos en- 

 tre sí. 



Los del segundo sistema, circulares también, son también 

 idénticos entre sí, pero distintos de los del primer sistema. 



