— 421 - 



que forma la recta O A , por ejemplo, con el eje de las x. 



Claro es que conociendo la posición del centro O, para 

 conocer la posición del disco alrededor de este centro, en 

 vez de emplear el ángulo cp podemos emplear y es más có- 

 modo la distancia p del centro de gravedad al eje de las x. 



Insistimos en todos estos pormenores, que son elementa- 

 les y de suma sencillez, como preparación para otro ejem- 

 plo: cuando de los discos moviéndose en un plano pasemos 

 a cuerpos elásticos moviéndose en el espacio y en que sus 

 centros de gravedad no coincidan con su centro de figura O, 

 y aun al caso más general, en que no tengan centro geomé- 

 trico. 



Y ahora vamos a resolver paso a paso los mismos pro- 

 blemas que hemos resuelto en los dos primeros ejemplos, y 

 vamos a resolverlos por métodos idénticos en la esencia, 

 aunque los de ahora sean algo más complicados que los de 

 antes, y vamos a llegar a resultados de identidad ó de ana- 

 logía con los que ya hemos obtenido; todo lo cual da una 

 perfecta unidad a esta teoría de los gases. 



Tal es la razón, como indicamos en otra conferencia, de 

 que hayamos elegido como guía en una parte del presente 

 curso el pequeño tratado de míster Watson, tan metódico 

 como sistemático. 



Y pasemos ya a esta serie de problemas que acabamos 

 de anunciar. 



* * 



1 .° Expresión analítica que da el número de discos del 

 primer sistema cuyas velocidades de traslación y de rota- 

 ción están comprendidas en los límites siguientes: 



u entre u y u -\-du 



v entre vyv -f 3 v ¡ (/)• 



w entre uyu -f- 3w 



