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mos suponer comprendida en C y tendremos por fin una 

 fórmula análoga a la que ya hemos obtenido en otros 

 ejemplos. 



Número de choques, en el tiempo 2t, entre los discos del 

 primer sistema, comprendidos en los límites (/) y los discos 

 del segundo, comprendidos en los límites (L) y en el inte- 

 rior de rectángulos de las dimensiones ?y, y (u x — u\) df = 



Ct {ti, v, <«) 7 n (U, V, Q) 3a 3i>3<ü dfJdVdQ dy (a, — u\) di. 



Y no olvidemos que esta C no suponemos que precisamen- 

 te ha de ser igual a la que aparece en la fórmula que 

 ásiN p . 



Y no olvidemos tampoco que u x y u\, son las velocida- 

 des paralelas al eje de las x que tienen los dos discos de 

 cada par que produzca un choque; velocidades que no son, 

 como a primera vista pudiera creerse, ti y U, porque ya no 

 se trata de esferas homogéneas sino de esferas en que el 

 centro de gravedad no coincide con el centro de figura; por 

 lo demás, ya sabemos que á medida que los pares eficaces 

 chocan en el rectángulo, las dos esférulas del par salen de 

 dicho rectángulo en virtud del movimiento transversal para- 

 lelo al eje de las y, y nuevos pares eficaces entran en el mis- 

 mo rectángulo en el cual chocan. Así es claro que el par a.b 

 de la figura 26 es distinto del par a, b' de la figura 26 bis y 

 del par a,b" de la figura 26 ter. 



Con esta hipótesis se salvan, como vimos, muchas dificul- 

 tades de la teoría. 



Debemos pasar ya al estudio de los choques; estudio que 

 constituye el problema siguiente. 



5.° Entremos, pues, en el estudio del choque de cada dos 

 discos y del cálculo de las nuevas componentes de la velo- 

 cidad paralelas al eje de las x, así como de las nuevas rota- 

 ciones después de verificarse el choque. 



Fijemos bien las ideas y recordemos algunos principios 



