- 485 — 



La integral del segundo miembro pudiera llamarse la im- 

 pulsión. 



Nosotros diremos que es la percusión que recibe el punto 

 de que se trata. 



Y si la representamos por R, siendo R una cantidad fini- 

 ta, la ecuación precedente se escribirá de este modo: 



mv í — mv = R. 



Es decir, que una percusión hace pasar casi instantánea- 

 mente al punto, de la velocidad v a la velocidad v x . 



Si el punto venía caminando con la velocidad v y ha pro- 

 curado detenerlo un choque y le ha comunicado la veloci- 

 dad v x podría decir que 



mv — mv x 



es la cantidad de movimiento perdida por el choque, y en- 

 tonces la ecuación anterior se escribirá de este modo: 



— (mv — mo x ) = R 

 o abreviadamente 



_A(/7ZV) = # 



representando A esta diferencia de cantidad de movimiento 

 perdida. En rigor R es negativa. 



Y en tal hipótesis puede traducirse dicha ecuación, di- 

 ciendo que hay equilibrio entre la cantidad de movimiento 

 perdida y la percusión. 



Cuando esto se generaliza para un sistema cualquiera ma- 

 terial, que sufre diversas percusiones, y en que se conside- 

 ran a dichas percusiones y a las cantidades de movimiento 

 como vectores o fuerzas simbólicas, se llega a este teorema: 

 En cada momento debe haber equilibrio entre las percusio- 

 nes y las cantidades de movimiento perdidas; porque, en 



Ruy. Acad. de Ciencias. — XIV. — Febrero, 1916. 33 



