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integral de los momentos de las masas elementales, como 

 antes explicábamos. 



Por último, R representa la percusión que recibe el dis- 

 co O, y vemos que el par R P tiende a hacer girar el disco 

 en sentido contrario al que hemos establecido como posi- 

 tivo. Por eso, el segundo miembro de la fórmula (4) tiene 

 signo contrario al de la fórmula (2). 



Con las velocidades perpendiculares al eje de las x no 

 hay que contar, porque la componente de la percusión R 

 perpendicularmente a dicho eje es nula. De modo que re- 

 sultará: 



v' = v, V = V. 



Es decir, en los dos diseos las componentes, perpendicu- 

 lares al eje de las x antes del choque, que son v y V, son 

 iguales a las componentes después del choque, que por si- 

 metría de las notaciones representaremos por v' y V. 



Las cuatro ecuaciones (1) (2) (3) (4) nos determinarían 

 los elementos del movimiento después del choque u', w', 

 U', Q', si conociésemos R. 



Pero ésta todavía es una cantidad desconocida. 



Para resolver el problema por completo, será preciso es- 

 tablecer una ecuación más, o acaso establecer una nueva 

 hipótesis respecto al choque; que en estos problemas com- 

 plicados de la Física, y el choque es uno de ellos, no siem- 

 pre se consigue evitar por completo las hipótesis. 



El autor inglés que nos sirve de guía en esta conferencia 

 establece, desde luego, la siguiente hipótesi, a saber: que 

 las velocidades relativas son iguales antes y después del 

 choque. 



