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dicularmennte a g a, y si la representamos por a b, debere- 

 mos determinar sus componentes a c, a c', según los ejes 

 x', y', porque sólo a componentes rectangulares podemos 

 aplicar el principio anterior. 

 Y tendremos evidentemente en la figura: 



a c =ab eos b ac = ufeosg ap = <u/— 



luego 



a c = oj y . 



Análogamente tendremos para la componente a c 



i x 



ac = ab eos bac' = w/cos agp = wf — 



y, por tanto, 



ac = cu x. 



De aquí resulta, atendiendo a que el sentido de ac es el 

 de las x' negativas, que las velocidades del punto a parale- 

 lamente a x' e y serán las del movimiento de traslación 

 sumadas algebraicamente con las componentes de la rota- 

 ción del punto a. 



Es decir, 



componente de la velocidad de a paralela ax u — w y; 



componente de la velocidad de a paralela a y v-j-wx. 



Luego la fuerza viva del punto a de masa 3 m, según el 

 principio antes citado, tendrá esta forma: 



fuerza viva de a dm (u — tov) 2 -j- dm (v -f u>x) 2 . 



Como lo que hemos dicho para el punto a lo podemos de- 

 cir para todos los puntos del disco, no hay más que integrar 



