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se tiene la intuición de que esto debe suceder en la rea- 

 lidad. 



Y esto explica cómo la ecuación a que llegamos es con- 

 dición necesaria y suficiente para que el equilibrio de dis- 

 tribución de velocidades se mantenga. 



Veamos ahora cómo de la ecuación que hemos obtenido, 

 y que es la siguiente: 



C X (u, v,to)X í (U,V,Q)dudvdo>dUdVdQdy 

 (u — U—(pco—PQ))dt= CX(u', v>') 

 V- 1 (U , > V',ÍV) du'3v'du'dU'dV'dQ'dy(U' — u' — 

 _(PÜ'_po/)) 



se deducen las formas de X y X-, . 



Pasemos, pues, al problema siguiente de la serie que pe- 

 riódicamente vamos repitiendo para todos los problemas que 

 estudiamos. 



7.° En este séptimo problema nos proponemos determi- 

 nar, mediante la ecuación precedente, la forma de las fun- 

 ciones X, que expresan para cada sistema lo que hemos lla- 

 mado densidad de velocidades, función fundamental en esta 

 teoría de la cinemática, porque nos da la ley de variación y 

 la ley de distribución de las velocidades de los discos o ele- 

 mentos que en un espacio dado se agitan. 



La última ecuación que hemos escrito puede simplificar- 

 se inmediatamente suprimiendo factores iguales en ambos 

 miembros. 



Podemos suprimir en primer lugar la constante C. 



Podemos suprimir 3v, 3v', porque como el choque es pa- 

 ralelamente al eje de las x, las componentes paralelas al eje 

 de las y no varían. Y otro tanto podemos observar respec- 

 to a 3 V y 3 V. En suma, podemos suprimir 



3y = 3v', 3 V = 3 V . 



