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Igual supresión podemos efectuar respecto a dy, porque 

 la altura del rectángulo elemental no varía ni antes ni des- 

 pués del choque. 



Y por último, como las velocidades relativas en la línea 

 de los centros, hemos demostrado, que son iguales y de sig- 

 nos contrarios, podremos suprimir también los factores 



(u—U— (peo — PQ))dty( U'— u — (PÍT — 



— pw))dt. 



Efectuadas todas estas supresiones, la ecuación preceden- 

 te queda reducida a esta forma sencilla, análoga a la que 

 siempre venimos obteniendo: 



(1) X(u,V,w)y. í (U, V,Q)dUd<odU-da = 



= x (u, v', u') ll ( U', V, Q') da' du'dU' 30'. 



Y el problema se plantea de este modo: 



Determinar la forma que han de tener y que es suficien- 

 te que tengan X y X , , para que la ecuación precedente se 

 convierta en una identidad, sean cuales fueren los valores 

 de u, tú, Uyü, sabiendo que u ', o/, U',Q.', están determi- 

 nadas por la teoría del choque mediante las fórmulas que ob- 

 tuvimos en la conferencia última. 



Y aun de estas cinco fórmulas a que nos referimos basta 

 que tengamos en cuenta la última, como nos ha demostrado 

 la experiencia y como vamos a ver inmediatamente. 



Al referirnos a la última fórmula, nos referimos, en rigor, 

 a la que expresa la igualdad de las fuerzas vivas antes y 

 después del choque, que era ésta 



(2) m {u 2 + v* + k 2 o>2) + M(U 2 + V 2 + K l¿ Q 2 ) = 

 = m (u' 2 + v' 2 + k 2 to'2) -f M(U'- -f V" 2 -f tf 2 Q' 2 ). 



