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que una parte de la fuerza viva: la del movimiento de tras- 

 lación. 



Repitiendo estas mismas consideraciones podemos poner 

 la función X t bajo la forma 



Xi\u,V,Q) = MMC*,Q) 



en que C estará dada, como sabemos, por 



C' = U 2 + V 2 . 



Repitiendo una vez más los razonamientos que preceden 

 para los valores de las velocidades posteriores al choque y 

 adoptando notaciones análogas a las de siempre, tendremos 



X (u', v', tú) = <J> {me' 2 , tó') 

 X 1 (U',V'Q') = ^ l (MC' 2 ,ü') 



Introduciendo estas nuevas funciones en la ecuación fun- 

 damental ( 1 '), resultará: 



(i") 'M^V^)<h(MC 2 ,0) = 



= ^{mc'\ a/)¡|>(AfC' 2 , O')- 



Una transformación, en armonía con la precedente, pode- 

 mos introducir en las ecuaciones de la fuerza viva (2'), que 

 se transformará en ésta: 



(2") mc 2 + mk 2 u 2 + MC 2 -\-MK 2 9J = 



= me' 2 -f mk 2 o/* 4- MC' 2 + MK 2 Q.' 2 . 



Las ecuaciones (1 ") y (2") son ahora las ecuaciones del 

 problema. 



La (1"), teniendo en cuenta la (2"), ha de convertirse en 

 una identidad; de modo que todas las variables que contie- 

 ne, las c, C... pueden considerarse como variables indepen- 



