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los impulsos que el choque comunicaba eran, como hemos 

 dicho, siempre centrales. 



Por fin, las tres variables del movimiento eran las tres 

 componentes u, v, w del centro de cada esterilla. 



Estas constituían como un conjunto de puntos, que eran 

 sus centros. 



No sucedía lo mismo en el problema de los discos. Los 

 choques, en efecto, eran centrales, porque eran circulares 

 todos los discos; pero la velocidad del choque en la línea de 

 los centros, suponiendo, para fijar las ideas, que ésta fuera 

 paralela al eje de las x, no eran sólo u y v, sino que era 

 preciso tener en cuenta la componente paralela a esta línea 

 de los centros, que introducía el movimiento de rotación. 



Y esto era fundamental en dicho problema, y es funda- 

 mental en el problema que hoy nos proponemos estudiar. 



Es un problema análogo al de los discos, pero con mayor 

 grado de generalidad. 



Empecemos, pues, el estudio del 



Cuarto ejemplo de la teoría cinemática de los gases. — Su- 

 ponemos que las moléculas de la masa gaseosa, cuyo mo- 

 vimiento vamos a estudiar, son cuerpos muy pequeños. 



Todavía suponemos que son de una elasticidad perfecta 

 y lisos en su superficie, de suerte que cuando se verifican 

 choques no se desarrollan ni rozamientos ni adherencias; 

 pero respecto a sus formas, generalizamos las de los ejem- 

 plos anteriores: ni son esférulas ni son discos. 



Su forma es cualquiera, pero continua, es decir, que por 

 una superficie continua están terminados. 



La forma de esta superficie puede ser arbitraria, y no 

 necesitamos definirla. 



