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nula, sin que por ello se anule su efecto, toda vez que puede 

 reducirse a un par. 



Si por ejemplo, las fuerzas paralelas al eje de las x como 

 la cM dieran un par, colocándolo, como siempre es posible, 

 con sólo hacerle mover en su plano, en la posición SS', la 

 fuerza 5 se anularía en el punto fijo G, pero la otra fuer- 

 za del par S', actuando en el punto /, tendería a mover el 

 eje Z. 



Ahora bien, este caso no puede ocurrir, porqué las fuer- 

 zas cM tienen un momento nulo con relación al punto G. 



Y esto se ve inmediatamente. 



Si las fuerzas Me constituyesen un par, proyectando Me 

 en M'c', sobre el plano de las X Y, y aplicando en c' dos 

 fuerzas iguales a Me y contrarias, tendríamos un par para- 

 lelo al plano de las XZ cuyo brazo de palanca ce' sería 

 igual a Z; luego el momento de este par sería 



Me • qc' — dm w YZ. 



Y la suma de todos los pares análogos a éste tendría por 

 valor 



w I dm YZ. 



í 



Cantidad que es igual a cero porque los ejes son ejes prin- 

 cipales de inercia. 



Lo mismo podríamos decir respecto a las fuerzas Mb pa- 

 ralelas al eje de las Y. 



También obtendríamos, para el momento del par resul- 

 tante, 



Ü, J? 



mXZ = Q. 



No quedarían, pues, mas que pares, cuyo plano sería pa- 



