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sición de su centro de gravedad porque lo que nos interesa- 

 ba era la velocidad de rotación. 



Estudiando el problema llegamos a resultados análogos a 

 los precedentes: la forma de la densidad de velocidades, y 

 continuábamos empleando este término por analogías mecá- 

 nicas, seguía siendo una exponencial; y el exponente se- 

 guía siendo asimismo el producto de una constante nega- 

 tiva por la fuerza viva de cada grupo de discos en análogas 

 circunstancias, es decir, en los límites (/). 



También la exponencial estaba multiplicada por una cons- 

 tante A. 



* 



* : 



Y al llegar a este cuarto ejemplo, que ahora vamos á 

 estudiar, aún introducimos condiciones de mayor compli- 

 cación. 



El gas se mueve en un espacio cerrado de tres dimensio- 

 nes. Los átomos, moléculas o partecillas del gas, en cada 

 sistema si hay varios, suponemos que son todas iguales. 



Admitimos que dichos elementos sean átomos o molécu- 

 las, son cuerpos sólidos de elasticidad perfecta y de super- 

 ficies lisas y continuas, que excluyen adherencias y roza- 

 mientos; pero su forma es cualquiera. 



Ya no es una esfera, ni un disco, sino un cuerpecillo de 

 figura arbitraria. 



Las demás condiciones son en un todo semejantes a las 

 de los otros problemas. 



Pero el hecho de ser los elementos del gas de figura ar- 

 bitraria complica el problema cuando se pretenden bus- 

 car ias condiciones de equilibrio estadístico, porque en cier- 

 to modo duplican el problema, y los dos en que se divide el 

 problema principal son difíciles. 



En breve desarrollaremos esta idea. 



